Optique physique

L'optique physique ou optique ondulatoire est la discipline qui étudie la lumière en la considérant comme étant une onde électromagnétique. L'optique ondulatoire s'attache plus particulièrement aux phénomènes affectant les ondes, comme les interférences et la diffraction. La lumière pour aller d'un point à un autre se propage avec une vitesse déterminée. La lumière en un point donné sera l'addition cohérente ou incohérente du champ électromagnétique en ce point à l'instant t. Ce champ est ondulatoire ; cela signifie que la lumière est une onde se propageant avec une certaine vitesse. Ces propriétés entraînent de nombreux effets différents de l'optique géométrique. Par exemple, on assiste à des phénomènes d'interférence et de diffraction. Ces phénomènes ne se produisent que lorsque les sources sont cohérentes entre elles : la façon la plus simple d'y parvenir est d'utiliser une seule source, de la séparer en deux faisceaux, et de les ramener au même endroit. Considérons une onde plane monochromatique arrivant sur N fentes parallèles. Si on néglige les phénomènes de diffraction, l'amplitude totale est donnée par la relation : L'intensité est égale au carré de l'amplitude : On a, pour 7 fentes, la courbe : alt=Allure de l'amplitude du signal issu de la diffraction d'une onde plane monochromatique par 7 fentes de Young. Le signal est périodique de période π, et présente des pics d'amplitude de valeur 72=49.|center|vignette|Allure de l'amplitude du signal issu de la diffraction d'une onde plane monochromatique par 7 fentes de Young. C'est ainsi que la superposition d'ondes donne des franges sombres (là où l'interférence est destructive) et des franges plus intenses que la simple somme des N sources (là où l'interférence est constructive). Démonstration La formule de la somme d'une suite géométrique nous permet de faire la somme des signaux cohérents issus des N fentes ayant tous A comme amplitude et déphasés chacun par rapport au suivant de : En utilisant la relation de Bragg pour exprimer le déphasage dans la direction θ : , on obtient : où N est le nombre de fentes, d est la largeur des fentes, λ est la longueur d'onde de l'onde, et θ est la direction de la lumière après passage dans les fentes.